| 服务项目 | 浏览量20 | 发布时间2018-02-11 |
| 品牌睿至锋 | 所在地广东 佛山 | 起订≥1 件 |
| 供货总量未填 | 发货0天内发货 | 有效期至2025-03-09已下架 |
距离再缩短时，吸引力又逐渐减小，
到Ｒ＝Ｒ０时，相互作用力等于零 （Ｆ＝０），此时达到平衡，
Ｒ０ 为平衡距离。当距离小于平衡距离Ｒ０ 时，出现排斥力
（Ｐ＞０），并随距离的继续缩短而迅速增大。作用力Ｆ是由
引力和斥力构成的合力。吸引力是异性电荷间的库仑引
力；排斥力是同性电荷之间的斥力和。两个原子的相互作
用势能Ｗ （Ｒ）的曲线如图１１（ｂ）所示，可见在Ｒ＝Ｒ０
时，对应于能量的极小值，状态稳定。这说明，原子之间
倾向于保持一定的间距，这就是在一定条件下，金属中的
原子具有一定排列的原因。
空穴的产生使局部地区能垒
降低，邻近的原子则进入空穴位置，造成空穴的移动。温度愈高，原子的能量愈大，产生的
空穴数目愈多，从而使金属膨胀。在熔点附近，空穴数目可达原子总数的１０％。
当把金属加热到熔点时，会使金属的体积突然膨胀３％～５％。这个数值等于固态金属
力学温度零度加热到熔点前的总膨胀量。除此之外，金属的其他性质如电阻、黏性等在
度下发生突变。同时，这种突变还反映在熔化潜热上，即金属在此时吸收大量热量，温
不升高。这些突变现象是不能仅仅用离位原子和空穴数目的增加加以解释的。
；铸件在凝固过程中又不断地释放出结晶潜
热，其断面上存在着已凝固完毕的固态外壳、液固态并存的凝固区域和液态区，在金属型中
凝固时还可能出现中间层。因此，铸件与铸型的传热是通过若干个区域进行的，此外，铸型
和铸件的热物理参数还都随温度而变化，不是固定的数值等。将这些因素都考虑进去，建立
一个符合实际情况的微分方程式是很困难的。因此，用数学分析法研究铸件的凝固过程时，
必须对过程进行合理的简化。
在铸件和铸型的不稳定导热过程中，温度与时间和空间的关系可用傅里叶导热微分方程
描述：
400-6352-900