| 服务项目 | 浏览量29 | 发布时间2017-06-28 |
| 品牌科东磁铁科技 | 所在地广东 佛山 | 起订≥1 件 |
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［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N
e
阶列阵后再
加以合并，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。
式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。
这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题
式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为
J
Ai
=0 （i=1，2，…，N0）
13一章 磁选理论
由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和
绘场图的方便，可设
ADA=0 （3）
ACB=100 （4）
由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应
足拉普拉斯方程，即
2
A=0 （5）
用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界
CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm），
点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程
差分表达式为
［5］
A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6）
依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的
量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为
11
为了更有效地应用高梯度磁选，提高分选效率，必须针对以
所述的高梯度磁选体系的特点，对其分选过程进行强化，以优
分选体系，改善分选结果，从而使高梯度磁选的可行性增加。
实践证明，有效的强化方法有优化矿浆性质、强化分散、综合
场的应用等。
2 优化矿浆性质
微细粒高梯度磁选体系中，作用在似胶体粒子上的表面力强
地影响弱磁性矿物的分选过程。这些表面作用有颗粒与颗粒之
的作用和颗粒与聚磁介质之间的作用。
颗粒之间的相互作用有双电层作用，伦敦 -范德华作用，以
磁偶极相互作用
［2］
。
400-6352-900