强力永磁棒批发

使用微信扫描二维码分享朋友圈，成交更快更简单！

x———离开某一铁芯端面的距离，cm。

插入平铁芯或尖削铁芯，磁场强度的变化规律是一致的，只

值有所不同。

4 结 论

1）未铠装螺线管轴线中点的磁场强度随其长度增加而增

最后趋于饱和。

2）未铠装螺线管磁利用系数随其长度增加而增加，无限长

管磁利用系数最-大，等于1；对于 α =3的有限长螺线管，β

时，磁利用系数可达0.95，β=4时约为0.8。

3）铠装螺线管内腔为一均匀磁场，在铁铠未达磁饱和的条

，内腔的磁场强度只与螺线管单位长度的安匝数有关，其值

=0.4πIn。

4）铠装螺线管内腔插入铁芯时，铁芯对磁场强度的贡献可

数方程式表示，一端插入铁芯时内腔的总磁场强度 H=

In+H0e

-c

两端插入铁芯时，H =0.4πIn+H0e

-cx

e

-c（1-x）

。

另外，在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒，受到流体剪应

的作用，当颗粒半径a小于边界层厚度时，由剪应力所决定的

能为

中：ρ、η———流体密度和黏度；

v———流体运动速度；

x———颗粒与聚磁介质表面间距离；

θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。

在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中，要捕收

磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式（1）+（2）表

；磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式（1）+（3）+（4）表

；非磁性颗粒间的作用总势能可用式（1）+（3）表示；而磁性颗

与介质作用的相互作用总势能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表

。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作

，调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径，而这要通过

化矿浆性质来实现。

由表1和图5可见，螺线管中点场强与电流密度成正比。当

匝数和导线规格确定以后，磁势与电流密度有关。因此，根

（1），图5所示直线也可看作磁势与中点场强的关系曲线，

的斜率即为漏磁系数σ。由此我们可以得出结论，当导线规

和线圈几何尺寸一定且铁铠未达饱和时，漏磁系数 σ 为一常

它与电流密度或磁势无关。

当N=2708匝、δ =18cm、I=7A时，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺线管磁系的漏磁系数σ=1.108。