服务项目 | 浏览量19 | 发布时间2017-02-27 |
品牌科东磁铁科技 | 所在地广东 佛山 | 起订≥1 件 |
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一般铁磁性物质如磁铁矿等,从宏观结构来看,都是由磁畴
成。磁畴内电子自旋磁矩取向一致,即自发磁化;而各个磁畴
磁矩是指向易磁化方向[图2(a)],使整个铁磁体不显宏观的
性。当铁磁体置于磁场中被磁化时,各个磁畴的磁矩沿外磁场
向取向[图2(b)]。这相当于许多平行排列的小磁铁。我们知
,两个平行排列的条形磁铁,由于同性极相斥,它们是不稳定
,力图达到反平行排列。铁磁体内各平行排列的磁畴间与条形
铁相似。但由于每一排磁畴都是首尾相接,即异性极相吸引
处于中间部分的磁畴保持稳定状态;但是处于两边的磁畴由于
有首或尾与其他磁畴相吸,结果未与其他磁畴联结的那一端便
性相斥,使磁矩取向分散[图2(b)]。这就减弱整个铁磁体的
化强度,也就等于削弱了外磁场的作用;外磁场被削弱的部分
为消磁场H消。使铁磁体保持最后磁化状态的磁场称为内磁场
有效磁场。
另外,在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒,受到流体剪应
的作用,当颗粒半径a小于边界层厚度时,由剪应力所决定的
能为
中:ρ、η———流体密度和黏度;
v———流体运动速度;
x———颗粒与聚磁介质表面间距离;
θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。
在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中,要捕收
磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式(1)+(2)表
;磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式(1)+(3)+(4)表
;非磁性颗粒间的作用总势能可用式(1)+(3)表示;而磁性颗
与介质作用的相互作用总势能可用式(5)+(6)+(7)+(8)表
。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作
,调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径,而这要通过
化矿浆性质来实现。
由于磁位只有相对意义,考虑到计算机计算时记录数值解和
绘场图的方便,可设
ADA=0 (3)
ACB=100 (4)
由于所论场域是一无源场,场域内各点的向量磁位函数均应
足拉普拉斯方程,即
2
A=0 (5)
用正交网格剖分场域 ABCD(图 2),使介质界面线及周界
CD均与节点重合,并设abcd长边为L(μm),宽边为W(μm),
点步距为h(μm)。经差分离散处理后,该场域拉普拉斯方程
差分表达式为
[5]
A1+A2+A3+A4-4A0=0 (6)
依此可列出场域中任一节点(abcd界面上的节点除外)上的
量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为
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