磁性分离器直销

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在图1的磁选机中，两个磁系完全相同，故只计算一个；

系都有上下两个分选空间。分选环内装波浪板作聚磁介质

5块，每两块间的缝隙为2mm，共有4条缝隙，靠近分选

壁的波浪板与分选环内外壁紧密接触，无缝隙，故分选空

隙为4×2=8mm。分选环内外壁与磁极头间的间隙各为

，共4mm；上下两个分选空间的总间隙δ 为（8+4）×2=

=2.4cm。为了使总磁势有所富余，取K=0.3，此时总磁势

（IN）总 

由图1及前述工作原理可知，本机的关键部件及设计重点均

系部分，特别是鞍形线圈部分。在本文以前，高梯度磁选的

设计还没有突破传统的磁路设计范畴。在设计磁系的核心部

——鞍形线圈时，常常用下式确定其磁势，即所需安匝数。

IN=σHδ/0.4π （1）

H———设计要求的场强；

δ———分选空间高度；

σ———漏磁系数。

理论分析可知，σ不仅涉及到漏磁，也与铁铠消耗的磁势有

因而是较广义的漏磁系数，有时也称为放大系数。漏磁系数

确定是很困难的，以前的设计者只能凭经验来选择。然而，σ

系设计中非常关键的一个参数，σ 过小，磁系达不到设计场

σ过大，则会导致制造成本和能耗的增加。

如要计算图4中断面为ABCD的柱体在O点的场强，则可将

柱体分成相等的两部分 ABEF及 EFCD。求出柱体 ABEF（或

EFCD）在O点的场强，然后乘2即可。计算柱体ABEF在 O点的

场强，可仿照前述方法，即 SABEF=SAEOH -SBFOH，再按式（5）计算

Hx、Hy。如果O点不在HG中点，则要分别计算ABEF和CDEF两

柱体在O点的场强，然后叠加。

与求矩形线圈的方法相同，将鞍形线圈分布如图5所示的几

分。图5a是中间部分，图5b是左端部，右端与左端相同，故未

出。这是鞍形线圈的上半部，下半部与上半部亦相同，未画出。

上半部A、B、C、D及 C′、D′（C′、D′是右端部）各段柱体在 O

的场强分别求出，然后叠加再乘以2即为整个线圈在 O点的

强。

如果只计算y向的场强 Hy，端部 D段可以不算，因为它对

没有贡献。