这就意味着当温度升高，能量从Ｗ０→Ｗ１→Ｗ２→Ｗ３→Ｗ４ 时，其间距 （振幅中心位置）将由
Ｒ０→Ｒ１→Ｒ２→Ｒ３→Ｒ４。也就是说，原子间距离将随温度的升高而增加，即产生热膨胀。另
一方面，空穴的产生也是物体膨胀的原因之一。由于能量起伏，一些原子则可能越过势垒跑
到原子之间的间隙中或金属表面，而失去大量能量，在新的位置上作微小振动 （图１３）。
有机会获得能量，又可以跑到新的位置上。如此下去，它可以在整个晶体中 “游动”，这个
过程称为内蒸发。原子离开点阵后，留下了自由点阵———空穴。
减小铸型中气体反压力的途径有两条。一条是适当低型砂中的含水量和发气物质的含量，亦即减小
砂型的发气性；另一条途径是提高砂型的透气性，在砂型上扎通气孔，或在离浇注端最远或高部位设通
气冒口，增加砂型的排气能力。
３浇注条件方面的因素
（１）浇注温度 浇注温度对液态金属的充型能力
有决定性的影响。浇注温度越高，充型能力越好。在
一定温度范围内，充型能力随浇注温度的提高而直线
上升。超过某界限后，由于金属吸气多，氧化严重，充型能力的提高幅度越来越小。对于薄
壁铸件或流动性差的合金，利用提高浇注温度改善充型能力的措施，在生产中经常采用，也
比较方便。但是，随着浇注温度的提高，铸件一次结晶组织粗大，容易产生缩孔、缩松、粘
砂、裂纹等缺陷，因此必须综合考虑，谨慎使用。
３表面张力引起的附加压力
假设液体中有一半径为ｒ的球形气泡，
由于液体表面张力造成了指向内部的力ｐ
（图１１３）。若将球的体积增大ΔＶ，则必须
克服阻力ｐ而对它做功：ΔＷ＝ｐΔＶ。而
这一所做之功变为表面积增大后的表面自
由能增量：ΔＦ＝σΔＳ（ΔＳ为球体增大之表面积）
由此可见，因表面张力而造成的附加压力ｐ的大小与曲率半径ｒ成反比。则ｒ１＝ｒ２＝ｒ。附加压力ｐ也称拉普拉斯压力。
如液面凸起 （不润湿），附加压力为正值，液面下凹 （润湿），附加压力为负值，如图
４所示。造型材料一般不被液态金属润湿，即θ＞９０°（θ为润湿角）。故液态金属在铸型
道内的表面是凸起的，如图１１５所示，此时产生指向内部的附加压力。
