因此，实际金属和合金的液体结构中存在着两种起伏：一种是能
量起伏，表现为各个原子间能量的不同和各个原子集团间尺寸的不同；另一种是浓度起伏，
表现为各个原子集团之间成分的不同。
如果ＡＢ原子间的结合力较强，则足以在液体中形成新的化学键，在热运动的作用下，
出现时而化合，时而分解的分子，也可称为临时的不稳定化合物，或者在低温时化合，在高
温时分解。例如，硫在铁液中高温时可以完全溶解，而在较低温度下则可能析出ＦｅＳ。当
ＡＢ原子间或同类原子间结合非常强时，则可以形成比较强而稳定的结合，在液体中就出现
新的固相 （如氧在铝中形成Ａｌ２Ｏ３，氧与铁中的硅形成ＳｉＯ２ 等）或气相。
３表面张力引起的附加压力
假设液体中有一半径为ｒ的球形气泡，
由于液体表面张力造成了指向内部的力ｐ
（图１１３）。若将球的体积增大ΔＶ，则必须
克服阻力ｐ而对它做功：ΔＷ＝ｐΔＶ。而
这一所做之功变为表面积增大后的表面自
由能增量：ΔＦ＝σΔＳ（ΔＳ为球体增大之表面积）
由此可见，因表面张力而造成的附加压力ｐ的大小与曲率半径ｒ成反比。则ｒ１＝ｒ２＝ｒ。附加压力ｐ也称拉普拉斯压力。
如液面凸起 （不润湿），附加压力为正值，液面下凹 （润湿），附加压力为负值，如图
４所示。造型材料一般不被液态金属润湿，即θ＞９０°（θ为润湿角）。故液态金属在铸型
道内的表面是凸起的，如图１１５所示，此时产生指向内部的附加压力。
如果因铸件断面温度场较平坦 ［图１３４（ａ）］，或合金的结晶温度范围很宽 ［图１３４
（ｂ）］，铸件凝固的某一段时间内，其凝固区域在某时刻贯穿整个铸件断面时，则在凝固区
域里既有已结晶的晶体也有未凝固的液体，这种情况为 “体积凝固方式”，或称 “糊状凝固
方式”。
如果合金的结晶温度范围较窄 ［图１３５（ａ）］，或者铸件断面的温度梯度较大 ［图１３５
图１３５ “中间凝固方式”示意图
（ｂ）］，铸件断面上的凝固区域宽度介于前
二者之间时，则属于 “中间凝固方式”。
凝固区域的宽度可以根据凝固动态曲
线上的 “液相边界”与 “固相边界”之间
的纵向距离直接判断。因此，这个距离的
大小是划分凝固方式的一个准则。如果两
条曲线重合在一起———恒温下结晶的金属，
或者其间距很小，则趋向于逐层凝固方式。
