圆柱形螺线管磁系及其在 0耀 R2间场强的分布规律如图1
示。
由于分选腔内在径向0耀R1范围内场强B1是均匀的，所以B
f（R）曲线在此段是水平线；在分选腔外导体所占据的空间内，
R1耀R2范围内，随着 R的增大，由于在 R处产生磁通的安匝
线性地减少，使该处的场强也线性地减小，故 B=f（R）曲线在
段为斜直线。
由R=R1时，B=B1；R=R2时，B=0；得出在 R1耀R2之间
强的分布式
确定线圈尺寸后，根据磁选工艺的要求，可以初步确定磁系
结构，从而可以决定磁路长度。磁路长度是特性验算时所需要
基本数据。
特性验算的目的，是验算原计算的磁势是否满足要求？原确
的分选空间的磁场强度是否能达到？线圈的温升是否在允许范
内？
8.1 线圈磁势的验算
验算线圈磁势是在线圈电压及匝数已定的情况下，先求出线
电阻，然后根据电路欧姆定律确定线圈电流，再计算磁势，此
势应大于或等于原计算的磁势。
由图1及前述工作原理可知，本机的关键部件及设计重点均
系部分，特别是鞍形线圈部分。在本文以前，高梯度磁选的
设计还没有突破传统的磁路设计范畴。在设计磁系的核心部
——鞍形线圈时，常常用下式确定其磁势，即所需安匝数。
IN=σHδ/0.4π （1）
H———设计要求的场强；
δ———分选空间高度；
σ———漏磁系数。
理论分析可知，σ不仅涉及到漏磁，也与铁铠消耗的磁势有
因而是较广义的漏磁系数，有时也称为放大系数。漏磁系数
确定是很困难的，以前的设计者只能凭经验来选择。然而，σ
系设计中非常关键的一个参数，σ 过小，磁系达不到设计场
σ过大，则会导致制造成本和能耗的增加。
