圆柱形螺线管磁系及其在 0耀 R2间场强的分布规律如图1
示。
由于分选腔内在径向0耀R1范围内场强B1是均匀的，所以B
f（R）曲线在此段是水平线；在分选腔外导体所占据的空间内，
R1耀R2范围内，随着 R的增大，由于在 R处产生磁通的安匝
线性地减少，使该处的场强也线性地减小，故 B=f（R）曲线在
段为斜直线。
由R=R1时，B=B1；R=R2时，B=0；得出在 R1耀R2之间
强的分布式
σ之所以难确定，归根到底是由于在给定磁势的条件下，难
计算铠装鞍形线圈的气隙场强，本文作者在场论研究的基础
，率先采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场
，并获得了满意的结果。
在满足工程设计精度要求的条件下，从分选空间中部取一横
面进行研究，并且忽略边缘效应的影响，把所研究的场域简化
二维平面场，又由于场强分布的对称性，可以只取中部横截面
一半进行研究。
图2表示所论平面闭合场域，ABCD为场域边界，AFED内为
磁线圈，BC为中部横截面的中心线，AB、CD及 DA为气隙和
磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知，场域内各点均应满
泊松方程。
上述边值问题可用有限元数值方法进行求解，基本原理和步
骤是：首先，利用变分原理将边值问题转化为相应的变分问题，
即所谓泛函极值问题；然后，利用剖分插值化变分问题为普通的
多元函数极值问题。剖分插值是这样进行的：将所论场域剖分为
若干个三角元，在每个三角元上以待求函数的节点值作为待求函
数的插值，并以此分片插值函数近似替代待求函数，从而把泛函
化为依赖于这些未知节点值的普通函数。通过剖分插值，泛函极
值问题便简化为普通多元函数的极值问题，后者通常归结为一组
多元线性方程组，采用适当的代数方法，通过微机运算，便可求
得各节点上矢量磁位的数值解。
对于本文所求解的边值问题，按上述原理和步骤，经过一系
列推导、运算，得到如下形式的线性方程组
